К энергии движущихся тел |
Страница 2 из 2
Движение тела в пространстве обычно происходит в некоторой среде заполняющей это пространство. При воздействии тела на среду в её веществе возникает возмущение, распространяющееся с конечной скоростью, характерное для данного вещества. При электромагнитном взаимовоздействии возмущение распространяется со световой скоростью, а при механическом – со звуковой скоростью. По закону симметрии в физике среда пространства, в которой перемещается тело, в свою очередь воздействует на вещество тела. В веществе тела распространяется возмущение с конечной скоростью в зависимости от вида взаимодействия. Математически, исходя из принципа относительности, процессы могут описываться в системе координат как связанной со средой, в которой движется тело, так и с движущимся телом. Эйнштейном А. было определено полное содержание энергии движущегося тела при электромагнитном взаимодействии в виде [1] E = m0С2 + m0v2, (1) где m0С2 – энергия покоя тела; m0v2 – кинетическая энергия тела; m0 – масса покоящегося тела; C – скорость света; v – скорость движущегося тела. Как известно [1], при постановке опыта Майкельсона-Морли по определению абсолютной скорости Земли сквозь воображаемый «эфир» результат получился отрицательным. Для объяснения отрицательного результата опыта Лоренцом была введена гипотеза о том, что длина движущегося тела в направлении движения l|| сокращается l||=l0 , (2) где l0 – длина покоящегося тела. Отсюда получили, что время прохождения света в движущемся приборе в направлении движения t|| и перпендикулярно движению t_ одинаково: t|| = и t_ = , (3) где L – расстояние между зеркалами в приборе в направлении движения и в перпендикулярном направлении движения. Если сделать анализ знаменателей формул (3), то видно, что они представляют собой выражение Cт = C , (4) которое показывает снижение скорости распространения света в движущемся приборе (вместе с Землей) в космическом пространстве. Примем, что (1) и (4) соблюдаются во всех веществах (средах) движущихся тел, где возмущение распространяется с конечной скоростью. Далее рассматриваем механическое взаимодействие тел и сред. В этом случае в выражениях (1) и (4) под С понимается распространение продольных звуковых волн. В работе [2] показано, что скорость распространения звуковых продольных волн С в расплаве металла и тензор упругих модулей СКМ металла в твердом состоянии связаны соотношением С = = , (5) где К – объёмный модуль упругости расплава металла; ρ – плотность расплава металла; n – количество ненулевых компонент тензора CKM. Из соотношений (5) имеем известную формулу расчета объёмного модуля упругости для жидкости К К = ρС2 (6) Умножим левую и правую часть соотношения (6) на объём жидкости V KV = ρVC2. (7) Справа в (7) ρV является массой вещества, которую в дальнейшем будем считать m0 – массой тела (среды) в покое. Следовательно KV = m0C2. (8) Сравнивая (8) с (1), можно записать E0 = m0C2 (9) и E0 трактовать как полное содержание энергии массы вещества в покое для механического взаимодействия тел (сред). Для движущегося тела (среды) имеем, по аналогии с (1), выражение для полной энергии механического взаимодействия E = m0C2v2. (10) Благодаря имеющейся связи (5) твёрдого и жидкого состояния вещества выражение (10) определяет полную энергию движущегося тела для механического взаимодействия. В таблице 1 из работы [2] представлены металлы в порядке твёрдости по Моосу. Видно, что энергия покоя 1 м3 вещества соответствует шкале твёрдости по Моосу. Таблица 1
Это обстоятельство позволяет ввести гипотезу о том, что тело движется в среде, пока полная энергия покоя единичного объёма тела до взаимодействия не будет равна полной энергии покоя единичного объёма среды, то есть = , (11) здесь - масса покоя единичного объёма среды; - скорость распространения возмущения в среде; – масса покоя единичного объёма тела; - скорость распространения возмущения в теле. Однако, с учетом (4) имеем = . (12) Подставляя (12) в (11) имеем = = . (13) Отсюда получаем, что скорость тела v = . (14) При скорости, определяемой выражением (14), тело перестает двигаться и выделяется энергия (возможно, это выделение энергии носит взрывной характер). Сделаем теперь расчет выделяемой энергии. Полная энергия покоя тела до взаимодействия со средой равна = . (15) Полная энергия покоя тела после взаимодействия со средой равна , (16) или с учетом (12) имеем = (17) Отсюда выделенная энергия равна ΔE = (18) Из (18) видно, что часть энергии выделяется в виде кинетической энергии , переходящей в тепло при торможении, а вторая часть - в виде тепловой энергии, накопленной при движении в среде. Для примера рассмотрим вращательное движение в теплогенераторах. По формуле (18) был произведен расчет для воды, для которой есть данные в литературе. В качестве среды была взята вода при температуре 00С. Движущимся телом также является вода массой 1 кг при температуре 100С. Данные о скорости звука и теплоёмкости взяты из [4,5]. Для расчёта скорости тела плотность воды в формуле (14) принята одинаковой для среды и тела. Таблица 2
Из расчетов видно, что дополнительная энергия выделяется в диапазоне температур 100С – 400С, если за среду принимается вода при температуре 00С. Например, при температуре 100С выделенная энергия составляет 1.260*105Дж, а кинетическая энергия – 0.630*105Дж. Энергия нагрева (энергия поглощения тепла из среды) составляет 0.419*105 Дж. Дополнительная энергия, которую тело поглощает из среды равна 1.260*105Дж – 0.630*105Дж – 0.419*105Дж = 0.211*105Дж. При 700С выделенная энергия составляет 4.500*105Дж, а кинетическая энергия составляет 2.250*105Дж. Энергия нагрева (энергия поглощения тепла из среды) 2.250*105Дж, что меньше, чем необходимо сделать полный нагрев 2.936*105Дж (в таблице 2 эти значения указаны в скобках). Дополнительная энергия, которую тело поглощает из среды, равна 4.500*105Дж–2.250*105Дж–2.250*105Дж = 0 Дж. Эти два примера показывают, что работа затрачивается на поддержание кинетической энергии и отбор тепла из среды. Однако, в первом случае, в диапазоне температур 100С – 400С при достижении скорости (14) выделяется дополнительная энергия, поглощенная движущимся телом из среды, а во-втором случае этого не происходит, т.к. движущееся тело полностью не нагревается. Об этом свидетельствует вихревой эффект Ранке для газа [6] и вихревой эффект Потапова для жидкости [6]. Конструкции аппаратов Потапова и других авторов как раз показывают, что они работают не в том диапазоне температур и не достигают требуемой линейной скорости вращения тела.
Литература 1. Фейнман Р., Лейтон Р., Сэндс М. Фейнмановские лекции по физике. Т.1 и Т.2. М., 1976. 440 с. 2. Дорогин А.Д. О связи скорости распространения звуковых в расплаве с тензором упругих модулей металла при комнатной температуре. // Физика твердого тела, том 32, №9, 1990, с. 2816-2818. 3. Справочник кадастр физических свойств горных пород. М., 1982. 280 с. 4. Скорость звука в воде в зависимости от температуры при атмосферном давлении. Рабочие среды – свойства, обозначения. Инженерный справочник. Таблицы DPVA.info. 5. Свойства жидкой воды H20 зависимости от температуры: теплопроводность, вязкость динамическая, теплоемкость изобарная, плотность. Рабочие среды – свойства, обозначения. Инженерный справочник. Таблицы DPVA.info. 6. Потапов Ю.С., Фоминский Л.П., Потапов С.Ю. Энергия вращения. Кишинев. 2001. 384с.
|
Публикация научной статьи. Пошаговая инструкция |
Есть вопрос? Задайте его Вашему персональному менеджеру. Служба поддержки призвана помочь пользователям в решении любых проблем, связанных с вопросами публикации своих работ и другими аспектами работы издательства «Проблемы науки».
КОНТАКТЫ РЕДАКЦИИ
E-mail:
Телефон:
+7(915)814-09-51 (WhatsApp)
В этом разделе публикуются научные статьи наших авторов.
Комментарии